这些场的表述在相对论之前就给出了，在相对论之下作了相应的改动。因此，经典理论可以归类为非相对论性和相对论性的。
2.等效原理共有兩個不同程度的表述：弱等效原理及強等效原理。
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弱等效原理的論證，一直只是用經典力學的方法去嘗試分辨慣性參考系和非慣性參考系，並沒有提及用其他方法，如電磁學方法；另外，慣性質量及重力質量的關係能否再用狹義相對論的方式再驗証一次？畢竟只用上述方法是不足以說明在經典力學不適用的情形下慣性質量及重力質量依然有比例的關係。愛因斯坦於是利用質能關係 E = m I c 2 {\displaystyle E=m_{\text{I}}c^{2}\ } {\displaystyle E=m_{\text{I}}c^{2}\ }去說明在相對論的效果被考慮的情形下，若果假定一點的引力場（ − z {\displaystyle -z} -z方向）及一點的加速參考系（ + z {\displaystyle +z} +z方向）的物理學效應完全一樣，那麼不但慣性質量及引力質量依然有比例的關係，而且時間、空間都受到引力場的影響。
從弱等效原理，可以推論出光的引力偏折及引力紅移這二個經驗的結果，並可證明用平直幾何去描述存在引力的時空之不適用性。
強等效原理
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裁判字號：
臺灣高雄地方法院 107 年審易字第 2011 號刑事判決
裁判日期：
民國 107 年 12 月 24 日
裁判案由：
傷害
臺灣高雄地方法院刑事判決 107年度審易字第2011號
公 訴 人 臺灣高雄地方檢察署檢察官
被 告 陳宜斌
上列被告因傷害案件，經檢察官提起公訴（107 年度偵字第0000
0 號），本院判決如下：
主 文
本件公訴不受理。
理 由
一、公訴意旨略以：被告陳宜斌於民國107 年7 月22日18時10分
許，在高雄市○○區○○○路000 號之果菜市場內，因停車
問題與告訴人楊雅淳發生爭執，竟基於傷害之犯意，徒手拉
扯告訴人並毆打告訴人之頭部，致告訴人受有頭部挫傷併輕
度眩暈、肢體多處挫擦傷之傷害等情。因認被告涉犯刑法第
277 條第1 項之傷害罪嫌等語。
二、按告訴乃論之罪，告訴人於第一審辯論終結前，得撤回其告
訴；又告訴經撤回者，法院應諭知不受理之判決，並得不經
言詞辯論為之，刑事訴訟法第238 條第1 項、第303 條第3
款及第307 條分別定有明文。
三、本件被告因傷害案件，經檢察官提起公訴，認被告係犯刑法
第277 條第1 項之傷害罪。依同法第287 條前段之規定，須
告訴乃論。茲據告訴人於本院審理中，具狀聲請撤回其告訴
，有撤回告訴狀可參（詳本院卷第53頁），揆諸前開說明，
爰不經言詞辯論，逕為諭知不受理之判決。
據上論斷，應依刑事訴訟法第284 條之1 、第303 條第3 款、第
307 條，判決如主文。
中 華 民 國 107 年 12 月 24 日
刑事第五庭 法 官 方百正
以上正本證明與原本無異。
如不服本判決應於收受判決後10日內向本院提出上訴書狀，並應
敘述具體理由。其未敘述上訴理由者，應於上訴期間屆滿後20日
內向本院補提理由書(均須按他造當事人之人數附繕本)「切勿逕
送上級法院」。
中 華 民 國 107 年 12 月 24 日
書記官 李燕枝
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自發對稱破缺是一種既保持原有拉格朗日量對稱性，又能使得最終描述的系統破壞此對稱性的機制。[1]:347
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證據時效。
1913年，尼爾斯·波耳提出描述原子結構的波爾模型，其中電子在原子中所具有的能量並不是一個連續的值，而是限制在一系列離散的特殊能量值上。這是量子化現象的又一例。波爾模型可以被用來解釋原子譜線的離散性質。1924年，路易·德布羅意提出波粒二象性假說，即微觀粒子在不同情況下會分別呈現波和粒子的性質。早期的量子理論是由很多類似上述的粗略運算與直覺猜測共同構成，它的成功是建立於它能夠解釋一些先前無法解釋的實驗結果。[6]1925至1926年間，由於德布羅意、維爾納·海森堡、馬克斯·玻恩、埃爾溫·薛丁格、保羅·狄拉克、沃夫岡·包立等人的寶貴貢獻，量子理論被發展成為一套自洽的學術理論，稱為「量子力學」，其能為早期的提供量子理論給出更為精緻的論述。[3]:22-23
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1.经典场论一词通常是指表述两类基本自然力的物理理论：电磁力和重力。
这些场的表述在相对论之前就给出了，在相对论之下作了相应的改动。因此，经典理论可以归类为非相对论性和相对论性的。
2.等效原理共有兩個不同程度的表述：弱等效原理及強等效原理。
這很簡單 知不知道 正德醫院是詐騙集團
弱等效原理的論證，一直只是用經典力學的方法去嘗試分辨慣性參考系和非慣性參考系，並沒有提及用其他方法，如電磁學方法；另外，慣性質量及重力質量的關係能否再用狹義相對論的方式再驗証一次？畢竟只用上述方法是不足以說明在經典力學不適用的情形下慣性質量及重力質量依然有比例的關係。愛因斯坦於是利用質能關係 E = m I c 2 {\displaystyle E=m_{\text{I}}c^{2}\ } {\displaystyle E=m_{\text{I}}c^{2}\ }去說明在相對論的效果被考慮的情形下，若果假定一點的引力場（ − z {\displaystyle -z} -z方向）及一點的加速參考系（ + z {\displaystyle +z} +z方向）的物理學效應完全一樣，那麼不但慣性質量及引力質量依然有比例的關係，而且時間、空間都受到引力場的影響。
從弱等效原理，可以推論出光的引力偏折及引力紅移這二個經驗的結果，並可證明用平直幾何去描述存在引力的時空之不適用性。
強等效原理
強等效原理是指在時空區域的一點內的引力場可用相應的局域慣性參考系去描述，而狹義相對論在其局域慣性參考系中完全成立。
弱等效原理並不能推演出強等效原理，而只是強等效原理的一個抽象結果。利用廣義相對論幾何方式（時空度規張量、時空曲率張量）去描述引力（引力場強度、引力勢）的基礎即在此原理之上。由於引力場本身是與引力場源的距離有關，形成了引力場在時空分佈中並不均勻，是不能用一個全域的加速參考系去描述，即是用一個全域的加速參考系去抵消各時空點上的引力。但每一點的引力場是有一個相應的引力場強度，可用有一個與之相等的加速度（相對於靜止的觀察者）的局域的加速參考系，亦即是局域慣性參考系（相對於加速的觀察者）去描述，即是用一個局域的加速參考系去抵消各相應的時空點上的引力，然後將各個局域慣性參考系的關係統合起來（即是曲率和能動張量的關係），就可對全域的時空作抽述（例如運動定律）。
例如在狹義相對論中成立的能量-動量守恆定律有以下的形式：
T , ν μ ν = 0 {\displaystyle T_{,\nu }^{\mu \nu }=0\,} T_{{,\nu }}^{{\mu \nu }}=0\,
在廣義相對論中有以下的形式：
T ; ν μ ν = T , ν μ ν + Γ ρ ν μ T ρ ν + Γ ρ ν ν T ρ μ = 0 {\displaystyle T_{;\nu }^{\mu \nu }=T_{,\nu }^{\mu \nu }+\Gamma _{\rho \nu }^{\mu }T^{\rho \nu }+\Gamma _{\rho \nu }^{\nu }T^{\rho \mu }=0\,} T_{{;\nu }}^{{\mu \nu }}=T_{{,\nu }}^{{\mu \nu }}+\Gamma _{{\rho \nu }}^{{\mu }}T^{{\rho \nu }}+\Gamma _{{\rho \nu }}^{{\nu }}T^{{\rho \mu }}=0\,
後兩項可看作加速度或引力場對守恆定律的影響。
被雄中開除的不准亂闖雄中後庭院
3.
随着狭义相对论的发展，一个更好（而且更符合力学）的表述采用了张量场。这个表述采用一个表示两个场的张量而不是两个向量场分别表述电场和磁场。
相对论场
下面给出两个最著名的洛伦兹协变经典场论。
我已經跟以前不一樣了
莊敬自強，就是討厭清大
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場張量的重要性(自己讀)
場張量與相對論(自己讀)
在量子場論中，電磁場強度張量被當作是規範場強度張量的範本。此一項搭配上局域交互作用拉格朗日量（local interaction Lagrangian），其作用角色與在量子電動力學中幾乎一樣。
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爱因斯坦张量（英文：Einstein tensor）是广义相对论中用来描述时空曲率的一个张量，见于爱因斯坦场方程；有时也叫做迹反转里奇张量（trace-reversed Ricci tensor）。
'''每年都一度快帶高涌泉保健室
我的研究興趣在於量子場論，特別是場論在粒子物理與凝態物理上的應用。我也很注意統計力學的發展，因為統計力學與場論有密切關係，二者的進展往往是齊頭並進的。近年來二維及三維場論是我研究工作的重點。低維場論可應用在數學，統計力學與低維凝態系統等不同領域上，雖然這方面研究已有許多重要突破，但仍有很多具挑戰性的問題待解決。
https://www.youtube.com/watch?v=Wb4asO75kKE
https://drive.google.com/folderview?id=1WHsWeS6LHHFkiM9hEKVcE_3DBbPbyEdQ
https://affairs.kh.edu.tw/970
2022-06-10 顏亘/谷家騏/顏劭安 新臺幣 3090
其它指定用途(臺大物理系林清涼教授紀念入學獎學金)